| № |
Условие |
Решение
|
Наличие |
| 8-059 |
Железную мишень облучают пучком протонов с кинетической энергией 22 МэВ. В результате реакции (p, n), выход которой w = 1,2·10^-3, образуется радионуклид 56 Co с периодом полураспада T = 77,2 сут. Определить активность мишени через m = 2,5 ч после начала облучения при токе протонов J = 21 мкА.
|
под заказ |
нет |
| 8-060 |
Мишень из металлического натрия длительно облучали пучком дейтронов с кинетической энергией 14 МэВ при токе J = 10 мкА. Найти выход реакции (d,p) в результате которой образуется радиоактивный нуклид Na, если активность мишени через 10 ч после окончания облучения составляет 5,9·10^10 Бк (1,6 Ки).
|
под заказ |
нет |
| 8-061 |
Тонкую пластинку фосфора толщиной 1,0 г/см2 облучали в течение t = 4,0 ч потоком нейтронов Ф = 2,0·10^10 с с кинетической энергией 2,0 МэВ. Через t = 1,0 ч после окончания облучения активность пластинки оказалась А = 3,9·10^6 Бк (105 мкКи). Известно, что активность обусловлена нуклидом 31Si, который возникает в результате реакции (n,p). Определить сечение данной реакции.
|
под заказ |
нет |
| 8-062 |
При облучении дейтронами дейтериевой мишени протекает реакция 2H(d,n)3He, Q = +3,26 МэВ. Используя принцип детального равновесия, найти спин ядра 3He, если сечение этого процесса при кинетической энергии дейтронов К = 10,0 МэВ равно s1, а сечение обратного процесса при соответствующей энергии бомбардирующих нейтронов равно s2 = 1,8 s1. Спины нейтрона и дейтрона считать известными (см. таблицы Приложения).
|
под заказ |
нет |
| 8-063 |
Найти с помощью принципа детального равновесия сечение s1 реакции 6Li(a, p)9Be - 2,13 МэВ при кинетической энергии бомбардирующих а-частиц K = 3,70 МэВ, если сечение обратной реакции при соответствующей энергии протонов равно s2 = 50 мкб.
|
под заказ |
нет |
| 8-064 |
Показать с помощью принципа детального равновесия, что сечение эндоэнергетической реакции типа А (p,n) В, возникающей при облучении мишени протонами с кинетической энергией Кр, вблизи порога пропорционально sqrt(Kp-Kpпор), если для тепловых нейтронов сечение обратной реакции пропорционально l/vn, где vn - скорость нейтронов.
|
под заказ |
нет |
| 8-065 |
Сечение реакции фоторасщепления дейтрона 2H(у,n)H,Q = -2,22 МэВ, при энергии у-квантов hw = 2,70 МэВ равно s1 = 150 MK6. Найти с помощью принципа детального равновесия сечение s2 обратного процесса при соответствующей кинетической энергии Кп бомбардирующих нейтронов. Вычислить это значение Кп.
|
под заказ |
нет |
| 8-066 |
Получить с помощью квазиклассических рассуждений выражение для прицельного параметра b бомбардирующего нейтрона с кинетической энергией К. Вычислить первые три возможных значения b для нейтронов с кинетической энергией 1,00 МэВ.
|
под заказ |
нет |
| 8-067 |
Найти максимальное значение прицельного параметра при взаимодействии нейтронов с кинетической энергией 3,5 МэВ с ядрами атомов серебра.
|
под заказ |
нет |
| 8-068 |
Показать, что для нейтронов с длиной волны L, геометрическое сечение ядра S = п(R+L)^2, где R — радиус ядра. Оценить S для нейтрона с кинетической энергией 10 МэВ, налетающего на ядро атома золота.
|
под заказ |
нет |
| 8-069 |
Найти вероятность того, что в результате взаимодействия медленных нейтронов (L = 0) с ядрами, спин которых I = 1, промежуточные ядра образуются в состоянии со спином J = 3/2. Считать, что спины нейтронов и ядер имеют всевозможные взаимные ориентации.
|
под заказ |
нет |
| 8-070 |
Исходя из формулы Брейта — Вигнера для сечения образования составного ядра sа, получить выражения для сечений процессов упругого рассеяния и радиационного захвата нейтрона.
|
под заказ |
нет |
| 8-071 |
Выразить с помощью формулы Брейта — Вигнера сечение образования промежуточного ядра sа в зависимости от кинетической энергии К нейтрона, если известны сечение s0 данного процесса при К = К0 и значения К0 и Г.
|
под заказ |
нет |
| 8-072 |
Вычислить сечение реакции 115In(n,у)116In для кинетической энергии нейтронов К = 0,50 эВ, если сечение в резонансе s0 = 27,6 кб, К0 = 1,44 эВ и Г = 0,085 эВ. Известно также, что нейтронная ширина Гп значительно меньше радиационной Гy .
|
под заказ |
нет |
| 8-073 |
При взаимодействии тепловых нейтронов с кинетической энергией К = 0,025 эВ с ядрами нуклида 113Cd найдено, что сечение рассеяния составляет n = 0,22% от сечения радиационного захвата. Определить отношение вероятности распада составного ядра с испусканием нейтронов к вероятности испускания у-квантов при резонансном значении кинетической энергии нейтронов K0 = 0,178 эВ.
|
под заказ |
нет |
| 8-074 |
Воспользовавшись формулой Брейта - Вигнера, найти в случае Гn<<Гy: а) значения кинетической энергии нейтрона (Kмакс и Kмин), при которых сечения радиационного захвата sny имеют максимум и минимум (K0 и Г предполагаются известными). Установить, в каком случае Kмакс = Kмин б) значения отношения Г/K0, при которых селективность радиационного захвата нейтрона отсутствует.
|
под заказ |
нет |
| 8-075 |
Найти с помощью формулы Брейта — Вигнера для сечения радиационного захвата нейтрона отношение smin/s0, где smin – минимальное сечение процесса (n,g) в области K K0 а s0 – сечение этого процесса при K = K0, если Г<
|
под заказ |
нет | |
| 8-076 |
Определить с помощью формулы Брейта - Вигнера ширину Г уровня промежуточного ядра, возникающего при захвате нейтрона ядром 113Cd, если сечение радиационного захвата при кинетической энергии нейтрона K = 2K0 в 15 раз меньше сечения этого процесса при К = K0, где K0 = 0,178 эВ. Считать, что Г не зависит от энергии нейтронов и Гn<<Г.
|
под заказ |
нет |
| 8-077 |
Показать с помощью формулы Брейта - Вигнера, что если ширина dК резонансного максимума кривой sa(К) на половине его высоты мала (dК
|
под заказ |
нет | |
| 8-078 |
Резонансная энергия нейтронов, взаимодействующих с ядрами нуклида 59 Со, равна К0 = 132 эВ, соответствующая нейтронная ширина Гno = 0,90 Г, причем Г<
|
под заказ |
нет | |
| 8-079 |
Найти отношение резонансного сечения упругого рассеяния нейтронов ядрами нуклида 55Мn к геометрическому сечению данных ядер, если K0 = 337 эВ, Гn0~Г<
|
под заказ |
нет | |
| 8-080 |
Сечение радиационного захвата нейтронов ядрами 149Sm в резонансе (K0 = 0,097 эВ) равно s0 = 1,2·10^5 б. Найти нейтронную ширину Гn0 при резонансной энергии нейтронов, если Гn0<<Г = 0,064 эВ и спин ядра 149Sm равен I = 7/2
|
под заказ |
нет |
| 8-081 |
Оценить время жизни промежуточного ядра, возникающего при захвате нейтрона ядром нуклида 103Rh, если при резонансной энергии нейтронов K0 = 1,26 эВ сечение процесса (n,y) равно s0 = 2700 б, Гу>>Гn0 = 7,8·10^-4 эВ и фактор g = 1/4 |
под заказ |
нет |
| 9-001 |
Вычислить импульсы (в ГэВ/с, с-скорость света): протона, мюона и электрона, кинетические энергии которых K = 1 ГэВ
|
под заказ |
нет |
| 9-002 |
При каком значении показателя преломления вещества черенковского счетчика последний, будучи установлен в пучке заряженных pi- и К-мезонов с импульсом p = 400 МэВ/с, будет регистрировать только К-мезоны?
|
под заказ |
нет |
| 9-003 |
Релятивистская частица массы m с кинетической энергией К налетает на покоящуюся частицу той же массы. Найти кинетическую энергию их относительного движения, импульс каждой частицы в Ц-системе и скорость этой системы.
|
под заказ |
нет |
| 9-004 |
Какую кинетическую энергию необходимо сообщить протону, налетающему на покоящийся протон, чтобы кинетическая энергия их относительного движения была такой же, как при столкновении двух протонов, движущихся навстречу друг другу с кинетическими энергиями K = 30 ГэВ?
|
под заказ |
нет |
| 9-005 |
Релятивистская частица массы m1 с кинетической энергией К налетает на покоящуюся частицу массы m2. Найти: а) кинетическую энергию их относительного движения; б) импульс каждой частицы в Ц-системе.
|
под заказ |
нет |
| 9-006 |
Определить в Ц-системе кинетические энергии частиц с массами m1 и m2, если известно, что кинетическая энергия их относительного движения равна К.
|
под заказ |
нет |
| 9-007 |
Показать, что при упругом рассеянии релятивистской частицы массы m1 на первоначально покоившейся частице массы m2 (m2 < m1) максимальный угол отклонения налетающей частицы определяется формулой sin Vмакс = m2/m1.
|
под заказ |
нет |
